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Das 2^hysikalisch-cheniische Grenzgebiet. 351
Wir denken uns zwei Körper von sehr grosser Wärmecapacität,
Ä von der Temperatur T d T und B von der Temperatur
T. Ein galvanisches Element sei zunächst mit A in Berührung
und liabe die elektromotorische Kraft T^-f- d V. Wir
lassen im Sinne der elektromotorischen Kraft die Elektricitätsmenge
{E=l) Eins ungemein langsam abfliessen, wobei der
Strom die Arbeit V d T^ liefert. Kühlen wir dann das Element
auf T ab, wobei die elektromotorische Kraft auf V sinken mag,
und treiben wir bei Berührung des Elementes mit dem Körper
5 die Menge Eins wieder
zurück, so gehört hierzu der
Arbeitsaufwand V. Das Element
wieder auf T-j-c? T er-
r+ (LT
wärmt ist im ursprünglichen /_
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Zustand, hat einen umkehr- B
baren Kreissprocess durchgemacht,
und hat die Arbeit
d V geleistet. Gesetzt nun
die Wärmetönung, die der
Menge Eins entspricht sei V, so würde sich das Element
bei Abführung der Menge Eins um V— Q abkühlen. Bei dem
isothermischen Process in Verbindung mit dem Körper A behält
es jedoch seine Temperatur and entzieht dem Körper A
die Wärmemenge V— Q. Bei Zurückführung der Elektricitätsmenge
Eins jedoch unter Arbeitsaufwand müsste sich das Element
um V— Q erwärmen. In der Berührung mit B geht jedoch
der Process isothermisch vor und die Wärmemenge V— Q wird
an B abgegeben. Der geleisteten Arbeit d V entspricht also die
Ueberführung der Wärmemenge (in mechanischem Maass) V— Q,
und demnach besteht nach dem Carnot'schen Satz die Gleichung
oder
dV dT
V— Q T
V—Q=T
dV
dl-
Man sieht also, dass V mit T ivächst.^ wenn V— Q 'positiv
ist, und umgekehrt. In der That würde, wenn V mit T wächst,
während V— Q negativ ist, bei Ausführung des Processes im
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