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Die absolute (thermodynmnische) Temperatiirscale. 313
Wir schreiben die letzte Gleichung in der Form
I 7 W-^-jm —/w'l -I- Kd
fi = j^Y . . . . 4
Wäre (5 = 0, und würde sich das Gas genau nach dem
Mariotte-Gay-Lussa c'schen Gesetz verhalten, so wäre p ii =2)'
und, mit Hülfe der bekannten Ausdrücke für W und , würde
sich wieder ergeben
1
Avas den Annahmen der frühern Kapitel entspricht.
Fallen diese Voraussetzungen, so kann man doch durch Bestimmung
von d und mit Hülfe der Regnault'sehen Beobachtungen
über die Gasabweichungen für jede Temperatur einer
willkürlichen Scale den Werth von jn bestimmen. Hierauf kann
jene Scale der neuen Temperaturdefinition entsprechend reducirt
werden.
6. Dies haben Thomson und J oule versucht. Da es zur Aufrechthaltung
der Gleichung 2 auf die absolute Grösse der Grade
der neuen Scale nicht ankommt, kann dieselbe so gewählt werden,
dass für 0" und 100" Coincidenz mit der Celsius-Luftthermometer-Scale
eintritt.
Ohne auf die Einzelheiten weiter einzugehen^ sei erwähnt,
dass die Abkühlung für Luft bei ^/a Atmosphäre Ueberdruck
über den äussern Luftdruck rund 0,1" C, bei ^/a Atmosphären
rund 0,3" C u. s. w. betrug. Für Kohlensäure fallen die Abkühlungen
grösser, für Wasserstoff kleiner aus. Bei höheren
Temperaturen nimmt die Abkühlung ab.
Thomson und Joulei) geben schliesslich folgende Vergleichung
der Temperaturen (T — 273,7) der neuen Scale und
der Temperaturen {-d) eines Luftthermometers von constantem
Volum, welches bei 0" den Druck von 760 ww angiebt-):
Die erste der hierher gehörigen Arbeiten wurde vor der British Association
am 3. September ]852 gelesen, Sämmtliche Arbeiten befinden sich
in Joule's Papers II. p. 216—362.
2) Letztere Beifügung ist wegen der Gasabweichungen nothwendig. Die
Angaben des Luftthermometers hätten sonst keinen genau bestimmten Sinn.
dt
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