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Die Conformität mid die Unterschiede der Energien n. s. w. 329
2. Z e u 11 e r hat seiner Zeit vorsucht, den C a rn o t 'schon Wärniekreisprocess
durch einen Process mit schAveren Massen nachzuahmen,
um dadurch die Bedeutung des Ausdruckes QlT_imi7A\klären,
welchem letzteren er den Namen Wärmegewiclit beilegt.
In Bezug auf die Zeuner'sche Darlegung ist zu bemerken,
dass dieselbe durchaus der Carnot'schen Anschauung entspricht,
die ja ganz von der berührten Analogie beherrscht wird. Doch
lässt sich die Analogie zwischen dem thermischen und mechanischen
Process weiter durchführen, als dies Zeuner gethan
hat, in dessen Process das Herbeischieben und Fortschieben der
Gewichte in verschiedenen Höiien nur eine sehr äusserliche
Aehnlichkeit luit mit der Wärmeaufnahme und Abgabe unter
Arbeitsleistung, beziehungsweise Arbeitsverbrauch.
Man denke sich
Fig. 101 einen sehr
ijrossen^ zur Druckhöhe
7^1 gefüllten Flüssigkeitsbehälter
A^ der A \
rw
Ic
mit einem kleineren \
h in Verbindung steht.
Verschiebt sich die vertikale
Seiten wand des
letzteren um die Strecke
i'ig. 101.
/w, und hierauf unter Absciiluss gegen A so Aveit, das die Druckhöhe
in /t auf sinklt, verbindet man hierauf Ä: mit einem sehr
grossen Behälter Ii v on der Druckhöhe h^^ und verkleinert k
soweit, bis das bei der Verschiebung m aus A entnommene
Flüssigkeitsgewicht P wieder von Ii aufgenommen ist, so enthält
Ii, unter Isolation auf das Ausgangsvolum zurückgebracht, wieder
die ursprüngliciie Flüssigkeitsmenge und die ursprüngliche Druckhöhe
/?i.
Hierbei ist die Energie =
p
—Äa) zu äusserer Arbeit
p
verw^endet, die Energie = von auf h^ übergeführt
worden. Es besteht demnach die Gleichung
h^ ^ Ua h)
= 1
welche mit 35, S. 291, in der Form übereinstimmt. Nennt man die
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