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79 Historische Uebersicht der Lehre von der Wärmeleitung.
den Theilen erhält, als er den entfernteren und der Luft mittheilt.
Diesen Beharrungszustand werde ich nun eigentlich betrachten."
In der nun folgenden Rechnung Lambert's spricht sich
nicht mehr dieselbe Klarheit aus. Den Temperaturabfall du^
welcher der Stangenlänge dx entspricht, hält Lambert für den
Wärmeverlust dieses Stangenstückes an die Luft, und setzt denselben
proportional dem Temperaturüberschuss
u über die
Luft. In der That folgt aus
der Gleichung ^ = xu^ dass
u nach einer Exponentiellen
abfällt, was Lambert auch
durch den Versuch bestätigt
findet. Das Ergebniss ist also
richtig, nicht aber die Ableitung,
indem das Temperaturgefälle
dx
Fig. 32.
an einer Stelle nur die Wärmestromstärlcc durch den Stangenquerschnitt
bestimmt.
3. Franklin^) dachte daran, die Wärmeleitungsfähigkeit
versciiiedener Metallstäbe nach der Strecke zu messen, auf welche
in einer bestimmten Zeit bei gleicher Erwärnuing des einen
lindes die Schmelztemperatur des Wachses vordringt. Ingenhouss^)
führte den Versuch aus. Indem J. T. Mayer^) jenen
Körper für den besten Leiter hielt, welcher seinen Wärmeüberschuss
an die Luft am schnellsten abgiebt, leitete er aus den
eben erwähnten Versuchen das Gegentheil von dem ab, was
Ingenhouss gefolgert hatte. Es beruhte dies darauf, dass die
beiden Begriffe „innere Leitungsfähigkeit" und „äussere Leitungsfähigkeit"
noch nicht getrennt, sondern vielmehr verwechselt
wurden.
4. Den stationären Zustand in einer einseitig erwärmten
Stange hat zuerst Biot experimentell und theoretisch richtig be-
Nach Eiggenbacli, Historische Studie über die Grundbegriffe der
Wärmefortpflaiizung. Basel 1884. S. 17.
Ingenhouss, Nouvelles experiences. Paris 1785.
•'') J. T. Mayer, Gesetze und Modificationen des WärmestoflFes. Erlangen
1791.
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