Fisica General Burbano

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Fig. XXVI-46.– Difracción de una rendija, figura de difracción, modelo de difracción y gráfico de distribución de intensidades.
Los máximos y mínimos son paralelos a la rendija (Fig. XXVI-46). Para K = 0, se forma un
máximo (no se cumple la ecuación anterior por no ser luz difractada, sino directa a través de la
rendija). La distribución de la intensidad luminosa para los diversos ángulos queda expresada en
la parte derecha de la Fig. XXVI-46.
Si la abertura es circular de diámetro D, los máximos y mínimos son circulares (Fig. XXVI-47);
los valores de K, en este caso no son enteros; para el primer mínimo K = 1,22:
n sen j
Si la iluminación se verifica con luz policromática los mínimos de luz roja se forman más apartados
del máximo central que los mínimos violetas (l r
> l v
). Debido a la anchura de los máximos
de luz, los espectros de diversos órdenes (sucesivos valores de K), se superponen unos a otros.
XXVI – 36. Poder separador de un instrumento de óptica
Los diafragmas o las monturas de las lentes en los instrumentos ópticos provocan fenómenos
de difracción; la imagen de un punto no queda determinada por la intersección de los rayos que
parten de él, sino por la figura de difracción formada en el plano imagen. Y, así, los máximos centrales
correspondientes a dos puntos distintos pueden «montar» uno sobre otro y en la observación
no distinguiremos la existencia de los dos puntos, ya que obtendremos un sólo máximo luminoso;
se dice, entonces, que el instrumento «no separa» o «no resuelve».
El CRITERIO DE LORD RAYLEIGH para que exista separación entre las imágenes de dos puntos es
que la distancia entre los máximos centrales sea igual o mayor que el radio del primer mínimo, es
decir, que en la representación gráfica de intensidades se verifique el fenómeno expresado en la
Fig. XXVI-48 (a); en la (b) se considera el plano imagen y se han representado las circunferencias
correspondientes al primer mínimo, lo que nos indica que el máximo central está situado en la posición
del primer mínimo del otro punto.
Según el criterio expuesto de acuerdo con la (12) del párrafo anterior, confundiendo el seno
con el ángulo por la pequeñez de éste y suponiendo n = 1, obtendremos la condición para que
dos puntos se vean separados:
j ≥ 122l , D
122l
D
El PODER SEPARADOR de un instrumento de óptica queda
medido por la inversa del mínimo ángulo que han de formar
entre sí los rayos que pasan por el centro óptico de la
lente frontal (objetivo) y provienen de dos puntos, para
que éstos se vean separadamente con el instrumento.
El poder separador tiene por valor de acuerdo con la anterior:
1
= , DIFRACCIÓN DE LA LUZ 635
(12)
Fig. XXVI-47.– Modelo de difracción
de Fraunhofer de un orificio circular.
Gráfico de distribución de intensidades.
Fig. XXVI-48.– Criterio de Lord Rayleigh sobre el poder separador.
p
I D
= =
j 122 , l
PROBLEMAS: 43al 49.