Fisica General Burbano

VÁLVULAS ELECTRÓNICAS 711
XXIX – 14. Curvas características de placa. Resistencia de placa
Manteniendo constante el potencial de rejilla y aumentando el de placa, obtenemos intensidades
de corriente de placa que representadas gráficamente dan curvas ascendentes. En la Fig.
XXIX-30 se han dibujado tres gráficos correspondientes a valores negativo, cero y positivo del potencial
de rejilla. Las gráficas son aproximadamente rectas en un intervalo de tensión bastante
grande.
La pendiente de la curva:
g
p
I
= ∆ ∆ V
p
p
se llama CONDUCTANCIA DE PLACA; a su inversa:
r
p
V
= ∆ ∆ I
p
p
(5)
Fig. XXIX-29.– Curva característica
de rejilla.
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se llama RESISTENCIA DE PLACA que como cociente de un potencial a una intensidad, se mide en ohmios;
su valor no es constante, ya que siendo la inversa de la pendiente de la curva, varía según el
punto que consideremos en el gráfico; se puede suponer constante para la zona en que el gráfico
es aproximadamente recto, dependiendo su valor de las dimensiones y de la posición relativa del
cátodo, placa y rejilla.
Una pequeña conductancia de placa (gran resistencia) indica que a grandes variaciones del
potencial de placa, corresponden pequeñas modificaciones de intensidad y a la inversa. Esta característica
del triodo nos da una medida de la eficiencia del potencial de placa sobre la intensidad
de la corriente de placa. El valor de la resistencia de placa suele estar comprendido entre 500 y
100 000 ohmios.
XXIX – 15. Relación entre las tres características del triodo
De la (3), que nos define el factor de amplificación, obtenemos:
y teniendo en cuenta la (4) y la (5)
expresión conocida como RELACIÓN DE BARKHAUSEN.
Las válvulas triodo deben tener gran transconductancia y resistencia de placa y trabajar en regiones
de sus curvas en que estas magnitudes sean grandes, para tener un gran factor de amplificación.
XXIX – 16. El triodo como amplificador. Recta de carga
En el circuito de la Fig. XXIX-28, sin funcionar el alternador, la diferencia de potencial entre
placa y filamento, es la determinada por la ley de Ohm:
V p
= E A
– I p
R (6)
Para E A
= I p
R, es decir para un valor de I p
= E A
/R, el potencial de placa se hace nulo (80
mA y voltaje nulo, en la Fig. XXIX-31). Para I p
= 0, V p
= E A
(intensidad nula y 400 voltios en la
figura). Uniendo entre sí tales puntos por un segmento recto (diagonal, en el esquema), obtenemos
la recta de carga, representativa de la ecuación (6) entre los valores citados. Los puntos de contacto
de la recta de carga con las curvas características de placa (con potenciales negativos de rejilla)
son los de funcionamiento del triodo, ya que tales puntos obedecen a la ecuación (6), y además
nos determinan valores posibles de las tres variables V p
, V g
e I p
(Ver punto M en la Fig. XXIX-31).
Si funcionando estáticamente el triodo en el punto M, se establecen variaciones del potencial
de rejilla ± ∆ V g
∆ Vp
∆ V
m = =
∆ V ∆ I
g
m = rp
gm
entonces la válvula funciona en los puntos M′ y M′′, originando variaciones del
potencial de placa ± ∆ V p
, y de la intensidad de placa ± ∆ I p
. Si la señal recibida en el circuito de
rejilla es una variación senoidal de V g
(alternador de la Fig. XXIX-28) las variaciones del potencial
de placa y de la intensidad, también los serán.
I g
V g
es la potencia de entrada por pertenecer a la línea de carga, I p
V p
es la potencia de salida
del triodo, mayor que la anterior y suministrada su diferencia por la batería E A
(Fig. XXIX-31). Las
variaciones de la potencia de entrada se conservan en la de salida.
Las características de la instalación de la figura son:
E A
= 400 V; R = 5 000 Ω; I p
= 30 mA; a los que corresponde V p
= 250 V y por tanto el
punto M de la figura. El potencial de rejilla es en el funcionamiento estático V g
= –20 V.
Suponiendo que el generador nos origina un potencial alterno que se superpone a V g
, dado
por la ecuación: ∆ V g
= ∆ V 0g
sen ω t en la que: ∆ V 0g
= 5 V
p
p
∆ I
∆ V
p
g
Fig. XXIX-30.– Curvas características
de placa.