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TARBUCK y LUTGENS, Ciencias de la Tierra (8va ed.)

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Apertura y cierre <strong>de</strong> cuencas oceánicas: el ciclo <strong>de</strong>l supercontinente 389R O D I N I AR O D I N I AA. Hace 600 millones <strong>de</strong> añosSiberiaAmérica<strong>de</strong>l SurLaurentiaG O N D W A N ABálticaSiberiaB. Hace 510 millones <strong>de</strong> añosSur <strong>de</strong>ChinaÁfricaG O N D W A N AAustraliaIndiaAmérica<strong>de</strong>l SurLaurentiaBálticaAvaloniaG O N D W A N AC. Hace 430 millones <strong>de</strong> añosÁfricaSur <strong>de</strong>ChinaIndiaAustraliaAntártidaLaurentiaEurasiaIraqChinaAmérica<strong>de</strong>l SurÁfricaAntártidaIndiaAustraliaD. Hace 230 millones <strong>de</strong> años▲ Figura 13.21 Secuencia que muestra <strong>la</strong> fragmentación y <strong>la</strong> dispersión <strong>de</strong>l supercontinente <strong>de</strong> Rodinia y <strong>la</strong> reunión gradual <strong>de</strong> losfragmentos en el nuevo supercontinente <strong>de</strong> Pangea. Cuando <strong>la</strong> superficie curva <strong>de</strong> <strong>la</strong> <strong>Tierra</strong> se dibuja en un p<strong>la</strong>no (mapa), qu<strong>ed</strong>a algodistorsionada. El mapa que utilizamos aquí, <strong>de</strong>nominado proyección <strong>de</strong> Mollwei<strong>de</strong>, distorsiona enormemente <strong>la</strong>s distancias hacia los bor<strong>de</strong>spero tiene muy poca distorsión cerca <strong>de</strong>l centro. (Tomado <strong>de</strong> C. Scotese, R. K. Bambach, C. Barton, R. Van<strong>de</strong>rVoo y A. Ziegler.)?A VECES LOS ALUMNOSPREGUNTANEn c<strong>la</strong>se hemos dicho que cuando <strong>la</strong> litosferaoceánica alcance alre<strong>de</strong>dor <strong>de</strong> los 15 millones <strong>de</strong>años <strong>de</strong> <strong>ed</strong>ad, se habrá enfriado lo suficiente comopara ser más <strong>de</strong>nsa que <strong>la</strong> astenosfera subyacente.¿Por qué no empieza a subducir en ese punto?La conveción p<strong>la</strong>ca-manto es mucho más complicada que elflujo convectivo clásico que se <strong>de</strong>sarrol<strong>la</strong> cuando un líquidose calienta <strong>de</strong>s<strong>de</strong> abajo. En un líquido convectivo, tan prontocomo el material <strong>de</strong> <strong>la</strong> parte superior se enfría y se hacemás <strong>de</strong>nso que el material subyacente, empieza a hundirse.En <strong>la</strong> conveción p<strong>la</strong>ca-manto, <strong>la</strong> capa <strong>de</strong>l límite superior (<strong>la</strong>litosfera) es un sólido rígido. Para que se <strong>de</strong>sarrolle una nuevazona <strong>de</strong> subducción, es necesario que exista una zona <strong>de</strong><strong>de</strong>bilidad en algún punto <strong>de</strong> <strong>la</strong> capa litosférica. A<strong>de</strong>más, <strong>la</strong> flotabilidadnegativa <strong>de</strong> <strong>la</strong> litosfera <strong>de</strong>be ser suficiente para superar<strong>la</strong> resistencia <strong>de</strong> <strong>la</strong> p<strong>la</strong>ca rígida fría. En otras pa<strong>la</strong>bras,para que una parte <strong>de</strong> una p<strong>la</strong>ca subduzca, <strong>la</strong>s fuerzas que actúanen <strong>la</strong> p<strong>la</strong>ca <strong>de</strong>ben ser lo suficientemente gran<strong>de</strong>s comopara dob<strong>la</strong>r <strong>la</strong> p<strong>la</strong>ca.

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