30.03.2015 Views

KLASIˇCNA MEHANIKA - Studentske web stranice

KLASIˇCNA MEHANIKA - Studentske web stranice

KLASIˇCNA MEHANIKA - Studentske web stranice

SHOW MORE
SHOW LESS

You also want an ePaper? Increase the reach of your titles

YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.

244 POGLAVLJE 8. INERCIJSKI I NEINERCIJSKI SUSTAVI<br />

Slika 8.10: Uz Foucaultovo njihalo.<br />

Slika 8.11: Uz odredenje sila na česticu Foucaultovog njihala.<br />

⃗F nap = ( ⃗ F nap · ˆx )ˆx + ( ⃗ F nap · ŷ )ŷ + ( ⃗ F nap · ẑ )ẑ<br />

= F nap cos( F ⃗ nap , ˆx )ˆx + F nap cos( F ⃗ nap , ŷ )ŷ + F nap cos( F ⃗ nap , ẑ )ẑ<br />

(<br />

= F nap − x l ˆx − y l ŷ + l − z )<br />

ẑ .<br />

l<br />

Budući da ⃗ F nap ovisi o x, y i z, a ovi opet ovise o vremenu, izlazi da cijela sila na česticu<br />

⃗F = ⃗ F G + ⃗ F nap ovisi o vremenu, pa se ne mogu primjeniti rješenja (8.10) koja vrijede samo<br />

za sile konstantne u vremenu. Umjesto toga treba rješiti jednadžbu<br />

m¨⃗r = ⃗ F − 2 m ⃗ Ω × ˙⃗r<br />

U kojoj je ⃗ F = ⃗ F G + ⃗ F nap . Vektorski umnožak na desnoj strani je jednak<br />

⃗Ω × ˙⃗r = Ω (− sin λˆx + cos λẑ ) × (ẋˆx + ẏŷ + żẑ )<br />

= −Ω cos λ ẏ ˆx + Ω (sin λ ż + cos λ ẋ) ŷ − Ω sin λ ẏ ẑ .<br />

Uvrštavanjem gornjeg izraza i izraza za sile, u jednadžbu gibanja, dolazi se do slijedeće tri

Hooray! Your file is uploaded and ready to be published.

Saved successfully!

Ooh no, something went wrong!