30.03.2015 Views

KLASIˇCNA MEHANIKA - Studentske web stranice

KLASIˇCNA MEHANIKA - Studentske web stranice

KLASIˇCNA MEHANIKA - Studentske web stranice

SHOW MORE
SHOW LESS

You also want an ePaper? Increase the reach of your titles

YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.

11.2. MALI TRANSVERZALNI TITRAJI KONTINUIRANOG JEDNODIMENZIJSKOG SUSTAVA ČESTICA 311<br />

Iz ovih je izraza lako pročitati ukupno rješenje za ψ<br />

ψ(x, t) = L(x + ct) + D(x − ct)<br />

∫ x+ct<br />

= 1 2 f 0(x + ct) + 1 2c<br />

0<br />

∫ x−ct<br />

g 0 (η)dη + 1 2 a 0<br />

+ 1 2 f 0(x − ct) − 1 2c<br />

= 1 2 [f 0(x + ct) + f 0 (x − ct)] + 1 2c<br />

0<br />

g 0 (η)dη − 1 2 a 0<br />

∫ x+ct<br />

x−ct<br />

g 0 (η)dη.<br />

Tako smo došli do rješenja koje zadovoljava početne uvjete na položaj i brzinu<br />

ψ(x, t) = 1 2 [f 0(x + ct) + f 0 (x − ct)] + 1 2c<br />

∫ x+ct<br />

x−ct<br />

g 0 (η)dη. (11.23)<br />

Pogledajmo sada rubne uvjete: na rubu intervala [0, L] je otklon niti jednak nuli ψ(x = 0, t) =<br />

ψ(x = L, t) = 0 u svakom trenutku t.<br />

ψ(x = 0, t) = L(0 + ct) + D(0 − ct) = 0 ⇒ L(ct) = −D(−ct),<br />

ψ(x = L, t) = L(L + ct) + D(L − ct) = 0 ⇒ L(L + ct) = −D(L − ct).<br />

Pokažimo da su L i D periodične funkcije s periodom 2L. Označimo s = ct, tako da rubne<br />

uvjete možemo napisati u obliku<br />

L(s) = −D(−s),<br />

L(L + s) = −D(L − s),<br />

za s iz intervala 0 < s < L. Prije dokaza periodičnosti, pokažimo najprije da se funkcije L i D<br />

mogu produljiti izvan intervala [0, L]. Za s ∈ [0, L], argument od L(L+s) iz jednadžbe (11.24),<br />

poprima vrijednosti iz [L, 2L], dok funkcija na desnoj strani D(L − s) poprima vrijednosti iz<br />

intervala [0, L]. Time je L produljena na interval [0, 2L]. Sličan se postupak može provesti i<br />

dalje na lijevu i desnu stranu intervala [0, L] za funkciju L i za D.<br />

Dokažimo sada i periodičnost funkcija L i D. Izvedimo zamjenu s → s + L u jednadžbu (11.24)<br />

L(L + s + L) = −D(L − s − L) = −D(−s),<br />

no, prema jednadžbi (11.24), je upravo −D(−s) = L(s), pa smo tako pokazali periodičnost L<br />

s periodom 2L<br />

L(s + 2L) = L(s).<br />

Na sličan način, zamjenom s → s − L u jednadžbi (11.24), dolazi se do<br />

D(L − s + L) = −L(L + s − L) = −L(s) = D(−s),<br />

D(2L − s) = D(−s),<br />

pri čemu smo u posljednjem koraku koristili i jednadžbu (11.24).<br />

Pogledajmo sada što možemo zaključiti o funkcijama f 0 (x) i g 0 (x) koje odreduju početno (t = 0)<br />

stanje niti. Iz početnih uvjeta je<br />

f 0 (x) = L(x) + D(x),<br />

g 0 (x) = c[L(x) ′ − D(x) ′ ].

Hooray! Your file is uploaded and ready to be published.

Saved successfully!

Ooh no, something went wrong!