Cours de Mécanique céleste classique

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Copyright ( c○ LDL) 2002, L. Duriez - Cours de Mécanique céleste • Partie 3 • section 12.1.0 • Page 114 de 396
contient la droite support du mouvement ; on peut prendre Ω = λ quelconque et, comme précédemment, i = π/2
et ω = φ + π.
k
k 0
i
u
P
w u 0
O
j 0
ω
φ 0
Ω i
λ 0
i 0 n
Remarque 1. Comme tous les repères utilisés sont directs, le choix du nœud ascendant comme origine des
angles dans le plan orbital entraîne que l’inclinaison i est un angle inférieur à 90 ◦ si le mouvement de P est
direct (longitude croissante), et supérieur à 90 ◦ s’il est rétrograde.
Remarque 2. Les éléments Ω, i et ω dépendent du choix de R 0 : leur existence n’est pas toujours assurée, car
lorsque i vaut 0 ou π, le nœud n’est plus défini et donc Ω et ω sont indéterminés. De même, lorsque l’inclinaison
est très petite, Ω et ω sont mal déterminés. Pour éviter ce problème, on utilise souvent l’angle ϖ toujours bien
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