Cours de Mécanique céleste classique

⊙ ⊕ ∅
Copyright ( c○ LDL) 2002, L. Duriez - Cours de Mécanique céleste • Partie 4 • section 16.2.0 • Page 219 de 396
Tableau 5. Valeurs extrêmes de la masse volumique ρ de l’atmosphère terrestre en fonction de l’altitude
h ; la quantité a représente la distance géocentrique : a = R + h où R est le rayon de la Terre.
altitude h ρ min ρ max a ρ max
km kg m −3 kg m −3 kg m −2
2000 10 −16 5 . 10 −14
1000 10 −15 5 . 10 −12 4 . 10 −5
600 10 −14 3 . 10 −11
400 10 −13 5 . 10 −10 3, 4 . 10 −3
300 10 −12 1 . 10 −10
200 10 −10 2 . 10 −9
150 10 −9 5 . 10 −8 0, 32
120 3 . 10 −7 3 . 10 −7
Il faut surtout noter les variations importantes de ρ avec l’altitude, et une moindre dépendance de ρ vis-à-vis de
la température à h fixé lorsque l’altitude diminue.
Enfin, la vitesse relative V ∗ du satellite par rapport à l’atmosphère est sans doute le paramètre le mieux connu
si le satellite est suivi régulièrement. On suppose généralement que la vitesse de l’atmosphère est celle due à
l’entraînement par la Terre : V a = ω ∧ r où ω est le vecteur rotation de la Terre (1 tour par jour). Celle-ci est
faible, comparée à ṙ, vitesse du satellite : Elle vaut 540 m s −1 à 1000 km d’altitude, pour une vitesse orbitale de
l’ordre de 8000 m s −1 à cette altitude. En conséquence, la force mΓ f est souvent considérée comme directement
opposée à la vitesse orbitale du satellite. On en verra les conséquences exactes dans la partie 5 (en (5.27) par
exmple). On peut cependant déjà voir que si on applique une force opposée à la vitesse, l’énergie du satellite
diminue ; la constante de l’énergie du mouvement képlérien, − KM a , devient encore plus négative sous l’effet
du frottement, ce qui correspond à une diminution du demi-grand axe a et à la chute du satellite vers la Terre.
•Sommaire •Index •Page d’accueil •Précédente •Suivante •Retour •Retour Doc •Plein écran •Fermer •Quitter