Cours de Mécanique céleste classique

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Copyright ( c○ LDL) 2002, L. Duriez - Cours de Mécanique céleste • Partie 5 • section 21.2.0 • Page 244 de 396
S 1 et W 1 du gradient :
R = ∂U J 2
∂r = 3µ J a 2 e
2
S 1 = 1 ∂U J2
r cos δ ∂α = 0
r 4 ( 3
2 sin2 δ − 1 2
W 1 = 1 r ∂δ = −3µ J 2
Tenant compte des relations (5.29) et (5.30), on en déduit les composantes R, S et W :
∂U J2
R = 3 2 µ J 2
)
(5.32)
a 2 e
r 4 sin δ cos δ
a 2 e
r 4 (3 sin2 i sin 2 (ω + w) − 1)
a 2 e
S = W 1 sin β = −3µ J 2
r 4 sin2 i sin(ω + w) cos(ω + w)
(5.33)
a 2 e
W = W 1 cos β = −3µ J 2
r 4 sin i cos i sin(ω + w)
Les seconds membres des équations de Gauss (5.24) font apparaître les quantités R cos w − S sin w et R sin w +
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