Cours de Mécanique céleste classique

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⊙ ⊕ ∅ Copyright ( c○ LDL) 2002, L. Duriez - Cours de Mécanique céleste • Partie 5 • section 22.2.2 • Page 298 de 396 soient explicites ; il est alors beaucoup plus facile de revenir aux variables initiales. •Sommaire •Index •Page d’accueil •Précédente •Suivante •Retour •Retour Doc •Plein écran •Fermer •Quitter
⊙ ⊕ ∅ Copyright ( c○ LDL) 2002, L. Duriez - Cours de Mécanique céleste • Partie 6 • section 22.2.2 • Page 299 de 396 Sixième partie Le problème des N corps 23 Mise en équations du problème des N corps 23.1 Intégrales premières 23.2 Réduction à un problème de N − 1 corps 23.3 Equations exprimées en fonction du gradient d’un potentiel 24 Introduction au problème des 3 corps 24.1 Positions d’équilibre – Points de Lagrange 24.2 Quelques propriétés du problème restreint circulaire 24.3 Traitement du problème des 3 corps par des problèmes de Kepler perturbés 24.4 Sphère d’influence d’une planète 25 Problème des N corps de type planétaire 25.1 Développement de la fonction perturbatrice 26 Perturbations du mouvement des planètes 26.1 Théorie à variations séculaires : Méthode de Le Verrier 26.2 Théorie générale du mouvement des planètes Cette partie concerne l’étude du mouvement de N masses ponctuelles m i repérées par des points P i et animées sous l’effet de leur attraction mutuelle. On peut aussi considérer que cela concerne les interactions gravitationnelles de N solides ayant leur masse répartie avec une symétrie sphérique : On sait en effet que le champ de gravitation de chaque sphère est alors équivalent à celui d’une masse ponctuelle, égale à la masse totale de cette sphère et placée en son centre. Dans toute la suite, pour des raisons de commodité de notation que l’on com- •Sommaire •Index •Page d’accueil •Précédente •Suivante •Retour •Retour Doc •Plein écran •Fermer •Quitter
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