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Cours de Mécanique céleste classique

vers le cours de Mécanique Céleste - LEMM

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⊙ ⊕ ∅<br />

Copyright ( c○ LDL) 2002, L. Duriez - <strong>Cours</strong> <strong>de</strong> <strong>Mécanique</strong> <strong>céleste</strong> • Partie 5 • section 22.1.3 • Page 280 <strong>de</strong> 396<br />

où ε 2 ¯n S 2 (¯x 1 ) représente l’ensemble <strong>de</strong>s termes d’ordre 2 correspondant à un triplet nul. Les vitesses angulaires<br />

(n M , n ω , n Ω ) obtenues à l’ordre 1, sont donc légèrement modifiées par <strong>de</strong>s termes d’ordres supérieurs. n M est<br />

encore <strong>de</strong> l’ordre <strong>de</strong> ¯n, tandis que n ω et n Ω <strong>de</strong>meurent <strong>de</strong> l’ordre <strong>de</strong> ε ¯n. Les autres termes du second membre <strong>de</strong><br />

(5.93), correspondant à <strong>de</strong>s triplets non nuls, sont ensuite i<strong>de</strong>ntifiées à d∆x 2<br />

.<br />

dt<br />

¯x 1 étant constant, et ¯x 2 étant fonction linéaire du temps, l’intégration <strong>de</strong>s expressions i<strong>de</strong>ntifiées à d∆x 1<br />

et<br />

dt<br />

d∆x 2<br />

peut s’effectuer comme à l’ordre 1, sans ajouter <strong>de</strong> constante d’intégration, pour donner uniquement <strong>de</strong>s<br />

dt<br />

termes périodiques. Dans d∆x 2<br />

, il convient toutefois <strong>de</strong> calculer ∫ ∆n dt avec une expression <strong>de</strong> ∆n tirée du<br />

dt<br />

développement <strong>de</strong> (5.71) non limité à l’ordre 1 :<br />

∆n = − 3 ∆a ¯n<br />

2 ā + 15 ( ∆a<br />

) 2<br />

8 ¯n + · · · (5.96)<br />

ā<br />

Parmi les termes périodiques engendrés par combinaisons d’arguments, certains vont être à longue pério<strong>de</strong> :<br />

ce sont ceux pour lesquels on a (k ± k ′ ) = (0, k, l). Ces termes d’ordre 2 vont donc s’intégrer avec un diviseur<br />

kn ω + ln Ω <strong>de</strong> l’ordre <strong>de</strong> ε ¯n. Les termes à longue pério<strong>de</strong> obtenus à l’ordre 2 dans les équations donnent donc<br />

<strong>de</strong> nouveaux termes d’ordre 1 dans leur solution ; leur amplitu<strong>de</strong> est alors du même ordre <strong>de</strong> gran<strong>de</strong>ur que les<br />

termes à courte pério<strong>de</strong> obtenus à la première approximation. S’ils sont suffisamment petits, ces termes à longue<br />

pério<strong>de</strong> ne nuisent pas à la convergence du processus itératif que l’on a amorcé, et que l’on peut poursuivre en<br />

reportant <strong>de</strong> nouveau dans les équations (5.72) et (5.73), la solution obtenue dans cette <strong>de</strong>uxième approximation.<br />

Si certains termes à longue pério<strong>de</strong> sont importants au point <strong>de</strong> rompre la convergence du processus, et c’est le cas<br />

s’il existe par exemple k et l tels que (kn ω + ln Ω ) soit <strong>de</strong> l’ordre <strong>de</strong> ε 2 ¯n, ces termes sont appelés termes critiques<br />

et il faut changer la façon <strong>de</strong> séparer les termes dans les équations : on i<strong>de</strong>ntifie d’une part d¯x i<br />

dt à l’ensemble<br />

<strong>de</strong>s termes séculaires et critiques, et d’autre part d∆x i<br />

à l’ensemble <strong>de</strong> tous les autres termes périodiques. La<br />

dt<br />

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