Cours de Mécanique céleste classique

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Copyright ( c○ LDL) 2002, L. Duriez - Cours de Mécanique céleste • Partie 6 • section 26.2.1 • Page 384 de 396
de
Û ; on écrit par exemple :
∑
ɛP 1,p ( Û + ɛ Ũ 1 + · · ·) exp √ −1(p · N 0 )t =
(p)≠(0)
= ∑
(p)≠(0)
= ∑
(p)≠(0)
(
[ɛP 1,p ( Û) + ɛ ∂P ) ]
1,p
∂ Û · ɛ Ũ 1 + · · · exp √ −1(p · N 0 )t
ɛP 1,p ( Û) exp √ −1(p · N 0 )t +
+ ɛ 2 S 2 ( Û) + ∑
(p)≠(0)
ɛ 2 P 2,p ( Û) exp √ −1(p · N 0 )t + · · ·
(6.159)
où ɛ 2 S 2 ( Û) représente notamment l’ensemble des termes d’ordre 2 qui ne dépendent pas explicitement de t. On
peut alors séparer le système d’équations en 2 sous-systèmes : Le premier est relatif aux variables Û et rassemble
par définition tous les termes séculaires des équations, c’est-à-dire ceux qui ne dépendent pas explicitement de
t ; l’autre concerne les variables Ũ et s’identifie à l’ensemble des autres termes, qui sont eux fonctions explicites
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