Volumen II - SAM

eproducidos en forma bastante ajustada por el modelado previo de Liu et al. [12]; esto puede comprobarse
en la Figura 2. En la misma figura se muestran con líneas de puntos las modificaciones propuestas por Bahari
et al., esto es, cambiar el modelo estequiométrico de las fases δ(Cu7In3) y LT-η(Cu2In) por algún modelo de
subredes que permita asignarles un cierto intervalo de homogeneidad, lo que implicaría además la existencia
de un campo de dos fases entre las fases HT-η(Cu2In) y LT-η(Cu2In). También en la Figura 2 mostramos
nuestra propuesta de incorporar la fase Cu10In7 recientemente detectada [16].
Figura 2. Diagrama de fases Cu-In. Líneas llenas: calculado [12]; símbolos: datos experimentales posteriores
[6]; líneas punteadas: propuestas de [6]; línea punto y trazo: nueva fase Cu10In7 [16].
Pasando ahora al sistema Cu-Sn, cabe mencionar que los modelos con tres subredes adoptados para las fases
HT-η y LT-η por Gierlotka et al. [9] corresponden al modelo (Ni)0.3333(Ni,Sn)0.33334(Sn)0.3333 utilizado por Liu
et al. [17] para tratar la fase HT-η(Ni3Sn2) del sistema Ni-Sn cuando Ni es reemplazado por Cu en todas las
subredes. Así se introduce para esta fase un intervalo posible de homogeneidad cuyos límites – un mínimo de
33.3% at. Sn y un máximo de 66.7% at.Sn – cubren ampliamente las desviaciones observadas de la fórmula
Cu6Sn5 en el sistema Cu-Sn. Por otra parte, los límites del modelo (Cu)0.545(Cu,Sn)0.122(Sn)0.333 utilizado por
Liu et al. [18] para la fase HT-η en este sistema no permitirían describir contenidos superiores al 45.5
%at.Sn. Finalmente, el modelo con dos subredes (Cu,Sn)0.75 (Sn,Cu)0.25 adoptado por Gierlotka et al. [9] para
la fase ε(Cu3Sn) responde a la necesidad de describir contenidos de Sn ubicados a ambos lados de la
composición ideal Cu3Sn. Por el contrario, los modelos planteados [9,18] para la fase ζ (Cu10Sn3) no
incluyen desviaciones de la composición ideal Cu0.769Sn0.231.
4.2 Extensiones al sistema Cu-In-Sn de las FIs binarias
La forma en que las FIs de interés en el presente trabajo se estabilizan en aleaciones del sistema Cu-In-Sn fue
investigada experimentalmente por Köster et al. [19] entre 673 K y 1273 K. Dichos autores determinaron
que la(s) FI(s): a) HT-η de los subsistemas binarios Cu-In y Cu-Sn forman soluciones sólidas continuas; b)
ζ(Cu10Sn3) y ε(Cu3Sn) del sistema Cu-Sn y δ(Cu7In3) del Cu-In exhiben un amplio intervalo de solubilidad
para el tercer elemento; y c) ζ(Cu10Sn3) puede estabilizarse a temperatura ambiente al incorporar In. Este
efecto ha sido observado experimentalmente en un trabajo reciente [20] y debería ser tenido en cuenta en el
modelado. Más recientemente, utilizando cuplas de difusión, DSC y metalografía, Liu et al. [18]
determinaron que: a) el intervalo de la FI HT-η es continuo y conecta los subsistemas Cu-Sn y Cu-In; y, b) la
solubilidad de In en las FIs ε(Cu3Sn) y la de Sn en δ(Cu7In3) y HT-η(Cu2In) es alta. En el análisis
termodinámico del diagrama de fases ternario presentado por los mismos autores [18] se modelaron las
extensiones ternarias (ver Tabla 1) a) de HT-η como (Cu)0.545(Cu,In,Sn)0.122(In,Sn)0.333; b) de ζ(Cu10Sn3)
como (Cu)0.769(Sn,In)0.231; c) de ε(Cu3Sn) como (Cu)0.75 (Sn,In)0.25 ; y, e) de δ(Cu7In3) como (Cu)0.7(In,Sn)0.3.
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